逻辑起源+ 完全版+郭绍华着-第12部分

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当我们试图用“器”表示处于势态中的那个存在者时，
该存在者所处的势态就成了另一个存在者，索性把这个存在
者称之为“道”，也就是把“势态”称之为“道”，道和器就
成了一对儿对立统一着的存在者。这样，规定、制约、生成
差别形式的一方是形而上的一方，是势态，是在其所在，是
“道”；被规定的，承载了所生成的差别形式的差别者、作
为是其所是的一方是形而下的一方，是“器”。　
再来看我们关于存在者的定义：　

“以具体的差别形式处于普遍联系之中的联系者是存


在者”。　
可见：　
前件，“具体的差别形式”就是存在者的是其所是，是
其以一个不均匀者所持有的、所形成的差别形式。　
后件，“处与普遍联系之中”　就是这个不均匀者的在其
所在，这个不均匀者的在其所在规定、生成了这个不均匀者
的是其所是。　
前、后两个要件才规定了存在者，这个存在者才是存在
着的。　
在中国古典哲学里，“道、器”范畴还有许多内容，狭
义地讲，可以把是其所是理解成是“器”的性质，把这个是
其所是的在其所在说成是“道”的性质。　
对于绝对均匀体来说，道和器是直接统一的。对于不均
匀的体系来说，相对于普遍相关，不均匀的局部中的是其所
是和在其所在就已经开始出现了差别，出现了相对分离，两
者开始成为、正在成为两个不同的存在者，发展成为两个相
对独立的存在者。在从直接统一到相互对立这两个极端情形
之间，这两个存在者是对立统一的。　

3。5。5　是其所是和在其所在的相对分离　
如我们已经初步讨论过的那样，一个器的在其所在实际
上是一个变化中的势态，如果器总能完全彻底地适应和跟随
势态的变化，那么，是其所是和它的在其所在就始终是统一
的、同一的，两者无区别，是同一个存在者。但是，由于作
用传播速度的有限性，器对于势态的响应速度也是有限的，
器不可能总是完全彻底地跟随道的变化，总会滞后或超前于
势态环境的变化。　
当“器”与生成这个器的“道”开始发生差异时，这个
器与它的道就开始相对分离，发展成为了两个不同的存在者。
两个存在者之间的对立统一关系具有这样一些基本特点：　

1、分离之前，双方都是对方生成和变化的直接因素，
双方互为道、器。分离之后，双方虽然仍作为相互作用者，
但是，由于实现了分离，随着分离程度的不同，相互的影响
能力、地位将发生分化，两者之间的相对地位在从完全对等


直到两者之间绝对悬殊这两个极限之间取不同的具体位置。
比如，在偏向两者地位绝对悬殊这个极端情形里，强势的一
方为道，弱势的一方为器，道、器之间仅是相对关系，没有
绝对意义。　
仅在层次性充分发育的极端条件下，器成为道中的一个
局部，成为具有普遍意义的道的势态影响之下的一个具体的、
特殊的事件或物体。　
2、分离之初，在双方的界面上，两者各自的差别形式
是对称的、互补的、契合的，除了相对方向的差异之外，其
他形式几乎是相等的，或者说在极限附近是趋于等同的。　
这意味着，分离伊始，双方仍然可能各自保持和继承着
原先双方共同作用形成的差别形式。　
3、随着相互之间的进一步分离，双方各自再发生的新
的变化已经不再能全部、直接就是双方共同的变化了，不再
能够直接生成共同的差别形式。这也提示我们，相互作用是
生成相同的、共同的差别形式的条件。　
作为差别者的双方都不能始终绝对保存和继承原有的
差别形式，两个存在者之间的差别逐步扩大。　

　

3。6　“差别形式”的层次　
一些差别者以某种特定的差别形式组成了新层次的差
别者，新差别者又和其他差别者一起以新的差别形式形成另
一层次的差别者。　
在这个模式里：　
1、差别形式不断积累和丰富；　
2、差别形式的积累产生了差别形式的层次性；　
3、不同层次的差别形式又相互成为差别者。　

3。6。1　差别形式的三个基本层次　
最原始的差别者是元子。　
元子本身内部没有差别者，是差别和差别形式的直接统
一。这时的差别者就是差别形式本身。　

元子作为最初的差别者由于它处于趋近于绝对均匀的
普遍联系中，被视为本身不变化，元子的变化是定义域之外


的另一世界的事。这是第一层。　
在我们的这一簇不同程度展开了的维度里，元子之间互
相作为差别者，这些差别者之间有了差别的形式，这是最初
的差别形式。这是第二层。　
如：元子及其相互之间作用所产生的时间、空间上的差
别形式可称为“场”。　
最初的具体差别形式有时间、空间、力、场、能……。
初始时，这些差别形式之间还没有显著的区别。　
上层次的差别形式作为差别者产生了新的差别形式，这
些差别形式“凝固”下来，变成了新的差别者，新的差别者
之间又产生新层次的差别形式。从此以后的差别形式属于第
三层。　
如：由第二层次的差别者分布不均匀产生的粒子和空穴；
这些粒子和空穴作为差别者积累形成新的差别者及其差别
形式。　

3。6。2　粒子与空穴　
元子本身具有差别和差别形式直接同一的性质，就是说，
元子作为差别者没有内部构造却有外部特性。元子的这种外
在特性由元子之间的相互关系所规定。在元子与元子的相互
关系中，差别形式就是差别者本身，相互作用就是相互作用
者本身。　
元子之间分布的不均匀产生了第二层次的差别者，如场、
能、力、时间、空间等，当第二层次的差别者之间的相互关
系再次出现不均匀时，不均匀之处聚集和稀疏产生了新的差
别形式，这种不均匀现象的暂时凝聚可能会表现为粒子和空
穴。此处的聚集就是彼处的稀疏，因此，粒子和空穴是同一
群元子在同一时间区间里在两个不同空间位置上分布的现
象，是时间和空间不均匀、不对称产生的现象。　
为了方便我们的推理和想象，设一个比喻性的思维模型
——酸奶模型。　
定义域：　
在元子的差别性和差别者性出现初步分化和积累的领
域。　


模型：　
把已经分化的元子无限维联系中的一个三维局部想象
成一杯很均匀的酸奶。由于某种原因，酸奶中出现了一个微
小的凝块。　
推理：　
在这个三维空间里，构成凝块的这一部分元子发生了相
对与其他元子之间更为紧密的联系，但是，由于普遍相关的
绝对性，这种紧密联系必须以另一部分元子之间相对疏远为
代价。　
这些必须被疏远的元子可能有两种极端的分布情形：　
1、由构成凝块的那些元子之外的其他所有元子均匀分
摊；　
2、由另一群元子集中承担。　
被疏远的元子分布可能处于这两个极端中的某一个极
端；也可能处在这两个极端之间的某一个具体位置上；也可
能在这两个极端之间不断转换和震荡。　
先来看第1种极端里的情形。　
当一个初始均匀的整体中出现一群元子发生格外紧密
关系时，首先是聚集点周边相邻的元子受到影响，受影响的
部分元子原有的相互关系被迫变得更疏远一些。　
比如，就像一片薄橡胶膜上面放置了一个钢球一样，靠
近钢球附近的橡胶膜被格外地拉伸，这部分橡胶分子之间的
距离将大于了其他部分。不过这个“橡胶膜”的比喻是平面
的，我们的模型是立体的、三维的。　
由于作用传播速度的有限性，这种变化不能在一瞬间传
到系统的所有成员；因为是球形的，变化的程度应与距离的
平方成反比；由于普遍相关的绝对性，似乎这个过程最终将
达到由所有成员分担这种变化的程度，所有成员之间的关系
都发生均匀的疏远。　

但是，很明显，由于有凝聚点的存在，很难想象短时间
内紧邻凝聚点位置的那些元子之间与无限远处的那些元子
之间能够达到保持相等、均匀的相互关系，因为最起码凝聚
点和凝聚点周围元子的关系不可能是均匀的。所以，一旦初


始的聚集点作为原始的差别“进入”系统之后，就成了系统
必须实现且永远无法最终实现的差别，系统将永远处于实现
这个差别的过程之中。所以，我们假设的第1种极端情形将
是一个无法达到的极限。这个极端情形只在这个过程中的趋
近于极限的相对位置上有意义。　
如果说，元子之间都有维持自己原有的相互关系的天然
倾向，由于新差别者的介入改变了他们之间原来的关系方式，
实际上就给所有的元子增加了试图消除这些差别，恢复原有
关系的“压力”和倾向，成为一种有待实现的势态，消除差
别就成了最一般、最基本的倾向或势态。　
再来看第2种极端的情形：　
如果系统不是以所有成员均匀分摊的方式实现新差别
造成的差别，而是仅仅引起凝聚的类似数量的另一个区域中
的一部分成员之间的疏远，以这样的方式来平衡由于新差别
出现形成的差别，那么，就会形成一个和新的凝聚“区”相
对的一个元子们相互疏远的局部，一个元子相互疏远的“区”。
如果把相对凝聚的“区”称为“粒子”，那么，相对疏远的
“区”就可以称之为“空穴”，“空穴”也可以称为“粒子”，
只不过两者的凝聚方向相反罢了。　
同样，也不能想象从差别的出现到空穴的形成是一个不
需要时间的瞬间，这应该也是一个过程，是所有成员调整相
互关系，最终把所有超出平均水平的差别都集中到一个位置
上，集中到一个区域里的过程。　
即使粒子和空穴形成之后，粒子和空穴与周围的元子依
然处于差别中，粒子周围的元子要抵抗吸引，不至于成为粒
子的一部分，空穴周围的元子要抵抗排斥，不至于使空穴变
得更大，这两种作用终究会传递到空穴和粒子上，所以，整
个过程始终应处于震荡中，不会是静止的。　
仅就相对静止中的粒子和空穴来说，两者之间会有这样
一些关系和特点：　
1、相对于各自的环境背景来说，两者各自分别都具有
实体的地位，都是一个相对独立的差别者。　

2、除了作用方向相反之外，两者的时空形式应是基本


对称的、互补的，或互为镜像的。　
3、假如两者相遇，会发生“湮灭”，两个实体同时消失，
将原先引入的差别归还出来。　
当然，在三维空间里，出现这种事件的概率几乎是0，
这只能是个极端的想象。　
再来看处于这两个极端之间的另一种可能情形。　
假设：　
在接近上述第1种极端情形的条件下，“凝块”发生了
移动。相对原先均匀的整体来说，这种移动是又一种新的差
别和差别形式。由于普遍联系，凝块的任何移动都最终推动
所有元子的移动，但是，由于作用传播速度的有限性，凝块
移动不会在一瞬间同时对所有元子产生影响，只有与其相邻
的元子才会更早地受到影响。　
凝块保持着自己的是其所是并向某方向移动时，推开了
前进方向上的元子，在身后留下了一个空当，在这个空当还
没有被其他元子完全填补前，这个空挡的形状和已经移走的
凝块有相似之处。这种相似性程度有完全相似和完全不同这
样两个极端的可能。这里我们假定移走的凝块的形式和它走
后留下的空当的形式接近相似极限。　
显然，这个空当也是元子不均匀分布的一种形式，和凝
块的性质并无原则区别，不同之处仅在于凝聚的方向正好相
反。如果可以把凝块称之为“粒子”，那么，粒子移动留下
的“空穴”也是粒子。　
撷取：　
1、这两种粒子就自己本身来说，前者偏重于差别者的
聚集，后者偏重于差别者之间的疏离，而疏离只是负方向的
聚集。除了方向相反之外，都是差别者性的积累形成的具体
差别形式；　
2、把这两种粒子相比较，一个显著特征是双方的对称
性，两者的形式是相同的，但是两者的方向是相反的，把这
种关系称之为“互补”关系，双方构成了“粒子对”；　

3、粒子对是由运动产生的，运动是一种差别实现的过
程，所以，粒子和粒子对是由差别的实现才产生的，一种差


别形式转换成了这种形式，这种新形式迫使双方分离，分离
的双方就成了新的差别者，两个差别者之间保持着一种新的
差别形式。在这种差别持续期间，这两个粒子存在着；　
4、由于维持这种暂时凝聚的原因是相互作